Из формулы видно, что F достигает максимума что соответствует ранее полученным выводам о максимально достижимой скорости полета при заданной мощности. Конечно, не представляется возможным работать с постоянной мощностью при любой скорости полета, если ядерные двигатели ограничены по температурному режиму: прочность конструкционных материалов уменьшается при возрастании температуры, а мощность связана с температурой воздуха, поступающего в двигатель, соотношением. Найдем эффективный удельный импульс в зависимости от этих температур, исключив расход воздуха с помощью уравнений.
Этот коэффициент сам является функцией Y и MQ, но будем его использовать в том виде, как он записан в уравнении. С помощью уравнений исключим из уравнения явную зависимость тяги от скорости истечения и выразим ее в функции скорости полета и температуры воздуха в двигателе. Тяга на единицу массы воздушного потока называется эффективным удельным импульсом и определяется уравнением.Для двигателей с ограниченной температурой эти уравнения показывают, что при увеличении скорости полета эффективный удельный импульс уменьшается значительно быстрее, чем падает тяга. Из уравнения видно, что предельная скорость полета, при которой удельный импульс равен нулю, определяется в зависимости от конструктивных параметров двигателя соотношением.
Чтобы показать зависимость эффективного удельного импульса от скорости полета, уравнение представлено в виде графиков, где показана зависимость Isp от числа Мо для нескольких произвольных значений Тп при значениях параметров, указанных выше.